雪崩二極管是什么?微波震蕩產(chǎn)生過程詳解
2020-05-07 09:38:20閱讀量:1158
簡介
雪崩二極管是利用半導(dǎo)體PN結(jié)中的雪崩倍增效應(yīng)及載流子的渡越時(shí)間效應(yīng)產(chǎn)生微波振蕩的半導(dǎo)體器件。如果在二極管兩端加上足夠大的反向電壓,使得空間電荷區(qū)展寬,從N+P結(jié)處一直展寬到IP+結(jié)處。整個(gè)空間電荷區(qū)的電場在N+P處最大。假定在N+P結(jié)附近一個(gè)小區(qū)域內(nèi),電場強(qiáng)度超過了擊穿電場,則在這個(gè)區(qū)域內(nèi)就發(fā)生雪崩擊穿。發(fā)生雪崩擊穿的這一區(qū)域稱為雪崩區(qū)。在雪崩區(qū)以外,由于電場強(qiáng)度較低,因而不發(fā)生雪崩擊穿。載流子只在電場作用下以一定的速度作漂移運(yùn)動(dòng)。載流子作漂移運(yùn)動(dòng)的區(qū)域稱為漂移區(qū)。載流子通過漂移區(qū)所需要的時(shí)間稱作渡越時(shí)間。下面來分析一下雪崩二極管產(chǎn)生微波振蕩的過程。
如果在二極管上所加的反向電壓上迭加上一個(gè)交變電壓。在交變電壓正半周內(nèi),雪崩區(qū)中的電場大到足以發(fā)生碰撞電離而產(chǎn)生大量的電子一空穴對(duì)。其中電子很快被電場掃入N+區(qū),而空穴則以一定速度進(jìn)入漂移區(qū)。進(jìn)入漂移區(qū)的雪崩電流變化情況。隨著交變電壓的增大,進(jìn)入漂移區(qū)的雪崩電流將迅速增大。當(dāng)交變電壓從最大值逐步減小時(shí),雪崩電流不但沒有減小反而繼續(xù)增大。而且可以看出,當(dāng)交變電壓減小到零時(shí),雪崩電流達(dá)到最大值。這是因?yàn)橛捎谘┍垃F(xiàn)象所產(chǎn)生的電子和空穴,不僅與電場強(qiáng)度有關(guān),而且還與發(fā)生碰撞的載流子數(shù)目有關(guān)。
因此,即使交變電壓已從最大值開始下降,但在此以前已經(jīng)產(chǎn)生了大量的電子和空穴,這些電子和空穴仍可以通過碰撞不斷產(chǎn)生新的電子和空穴。所以在電場大于雪崩電場的整個(gè)期間內(nèi),電子和空穴的數(shù)目都將不斷地增加。只有電場減少到雪崩電場以下,也就是交變電壓進(jìn)入負(fù)半周后,雪崩電流才開始減少。這樣,雪崩產(chǎn)生的電流在時(shí)間上落后交變電壓四分之一周期,或在相位上落后90°。載流子進(jìn)入漂移區(qū)后開始了渡越過程。在渡越時(shí)間內(nèi),外電路中出現(xiàn)了電流。隨著雪崩電流的增大,外電路感應(yīng)電流不斷增大。由于雪崩產(chǎn)生的空穴是以一定的速度通過漂移區(qū)的,雪崩電流達(dá)到最大值時(shí),外電路感應(yīng)電流并沒有達(dá)到最大值。雪崩電流從最大值下降時(shí),不斷漂移過來的載流子使外電路感應(yīng)電流繼續(xù)增大。當(dāng)雪崩電流下降到一定值時(shí),外電路感應(yīng)電流才達(dá)到極大值,然后開始下降。因此外電路感應(yīng)電流比雪崩電流在時(shí)間上有所落后??梢岳眠m當(dāng)?shù)钠骷碗娐吩O(shè)計(jì),使外電路感應(yīng)電流比雪崩電流落后四分之一周期,或相位上落后90°這樣,就可以看出外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個(gè)周期或180°。
對(duì)于一個(gè)電阻,如果在它的兩端加上交變電壓,則在電阻中就有交流電通過。交變電壓和交流電是同相位的,即電壓增大,電流同時(shí)增大;電壓達(dá)到最大值時(shí),電流也同時(shí)達(dá)到最大值由壓為零時(shí),電流同時(shí)為零。對(duì)于雪崩二極管,外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個(gè)周期或180°,也就是說,電流和電壓的相位相反。這時(shí)的電流電壓關(guān)系正好與電阻中的電流電壓關(guān)系相反。當(dāng)加在元件或電路上的電壓增加時(shí),電流反而下降,這種現(xiàn)象就稱為“負(fù)阻”。應(yīng)該指出,“負(fù)阻”這個(gè)名詞是為了說明在元件或電路中,電流和電壓的特殊關(guān)系而引進(jìn)的一個(gè)概念,并非表示“負(fù)”的電阻。對(duì)于一個(gè)電阻,電流流過電阻要消耗能量,而負(fù)阻則能補(bǔ)充能量,因此它能維持一個(gè)諧振回路作振蕩。利用雪崩二極管的負(fù)阻現(xiàn)象可以產(chǎn)生微波振蕩。
除了上面介紹的一種振蕩模式外,還有其他多種模式產(chǎn)生振蕩的雪崩二極管。雪崩二極管的特點(diǎn)是可以產(chǎn)生較大的微波功率,但它的噪聲較大。雪崩二極管作為固體微波功率源目前已廣泛應(yīng)用于本振、參量放大器的泵源等電子設(shè)備中。
雪崩二極管是利用半導(dǎo)體PN結(jié)中的雪崩倍增效應(yīng)及載流子的渡越時(shí)間效應(yīng)產(chǎn)生微波振蕩的半導(dǎo)體器件。如果在二極管兩端加上足夠大的反向電壓,使得空間電荷區(qū)展寬,從N+P結(jié)處一直展寬到IP+結(jié)處。整個(gè)空間電荷區(qū)的電場在N+P處最大。假定在N+P結(jié)附近一個(gè)小區(qū)域內(nèi),電場強(qiáng)度超過了擊穿電場,則在這個(gè)區(qū)域內(nèi)就發(fā)生雪崩擊穿。發(fā)生雪崩擊穿的這一區(qū)域稱為雪崩區(qū)。在雪崩區(qū)以外,由于電場強(qiáng)度較低,因而不發(fā)生雪崩擊穿。載流子只在電場作用下以一定的速度作漂移運(yùn)動(dòng)。載流子作漂移運(yùn)動(dòng)的區(qū)域稱為漂移區(qū)。載流子通過漂移區(qū)所需要的時(shí)間稱作渡越時(shí)間。下面來分析一下雪崩二極管產(chǎn)生微波振蕩的過程。
如果在二極管上所加的反向電壓上迭加上一個(gè)交變電壓。在交變電壓正半周內(nèi),雪崩區(qū)中的電場大到足以發(fā)生碰撞電離而產(chǎn)生大量的電子一空穴對(duì)。其中電子很快被電場掃入N+區(qū),而空穴則以一定速度進(jìn)入漂移區(qū)。進(jìn)入漂移區(qū)的雪崩電流變化情況。隨著交變電壓的增大,進(jìn)入漂移區(qū)的雪崩電流將迅速增大。當(dāng)交變電壓從最大值逐步減小時(shí),雪崩電流不但沒有減小反而繼續(xù)增大。而且可以看出,當(dāng)交變電壓減小到零時(shí),雪崩電流達(dá)到最大值。這是因?yàn)橛捎谘┍垃F(xiàn)象所產(chǎn)生的電子和空穴,不僅與電場強(qiáng)度有關(guān),而且還與發(fā)生碰撞的載流子數(shù)目有關(guān)。
因此,即使交變電壓已從最大值開始下降,但在此以前已經(jīng)產(chǎn)生了大量的電子和空穴,這些電子和空穴仍可以通過碰撞不斷產(chǎn)生新的電子和空穴。所以在電場大于雪崩電場的整個(gè)期間內(nèi),電子和空穴的數(shù)目都將不斷地增加。只有電場減少到雪崩電場以下,也就是交變電壓進(jìn)入負(fù)半周后,雪崩電流才開始減少。這樣,雪崩產(chǎn)生的電流在時(shí)間上落后交變電壓四分之一周期,或在相位上落后90°。載流子進(jìn)入漂移區(qū)后開始了渡越過程。在渡越時(shí)間內(nèi),外電路中出現(xiàn)了電流。隨著雪崩電流的增大,外電路感應(yīng)電流不斷增大。由于雪崩產(chǎn)生的空穴是以一定的速度通過漂移區(qū)的,雪崩電流達(dá)到最大值時(shí),外電路感應(yīng)電流并沒有達(dá)到最大值。雪崩電流從最大值下降時(shí),不斷漂移過來的載流子使外電路感應(yīng)電流繼續(xù)增大。當(dāng)雪崩電流下降到一定值時(shí),外電路感應(yīng)電流才達(dá)到極大值,然后開始下降。因此外電路感應(yīng)電流比雪崩電流在時(shí)間上有所落后??梢岳眠m當(dāng)?shù)钠骷碗娐吩O(shè)計(jì),使外電路感應(yīng)電流比雪崩電流落后四分之一周期,或相位上落后90°這樣,就可以看出外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個(gè)周期或180°。
對(duì)于一個(gè)電阻,如果在它的兩端加上交變電壓,則在電阻中就有交流電通過。交變電壓和交流電是同相位的,即電壓增大,電流同時(shí)增大;電壓達(dá)到最大值時(shí),電流也同時(shí)達(dá)到最大值由壓為零時(shí),電流同時(shí)為零。對(duì)于雪崩二極管,外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個(gè)周期或180°,也就是說,電流和電壓的相位相反。這時(shí)的電流電壓關(guān)系正好與電阻中的電流電壓關(guān)系相反。當(dāng)加在元件或電路上的電壓增加時(shí),電流反而下降,這種現(xiàn)象就稱為“負(fù)阻”。應(yīng)該指出,“負(fù)阻”這個(gè)名詞是為了說明在元件或電路中,電流和電壓的特殊關(guān)系而引進(jìn)的一個(gè)概念,并非表示“負(fù)”的電阻。對(duì)于一個(gè)電阻,電流流過電阻要消耗能量,而負(fù)阻則能補(bǔ)充能量,因此它能維持一個(gè)諧振回路作振蕩。利用雪崩二極管的負(fù)阻現(xiàn)象可以產(chǎn)生微波振蕩。
除了上面介紹的一種振蕩模式外,還有其他多種模式產(chǎn)生振蕩的雪崩二極管。雪崩二極管的特點(diǎn)是可以產(chǎn)生較大的微波功率,但它的噪聲較大。雪崩二極管作為固體微波功率源目前已廣泛應(yīng)用于本振、參量放大器的泵源等電子設(shè)備中。
熱門物料
型號(hào)
價(jià)格
L7805CV-DG/線性穩(wěn)壓器(LDO) | 0.5401 | |
AMS1117-3.3/線性穩(wěn)壓器(LDO) | 0.1237 | |
BAT54C,215/肖特基二極管 | 0.0336 | |
LM358DR2G/運(yùn)算放大器 | 0.345 | |
CJ431/電壓基準(zhǔn)芯片 | 0.1157 | |
LM393DR2G/比較器 | 0.3153 | |
ADUM4160BRWZ-RL/隔離式USB芯片 | 34.83 | |
REF3012AIDBZR/電壓基準(zhǔn)芯片 | 0.9357 | |
SS8050/三極管(BJT) | 0.035 | |
8S005/錫膏/錫漿 | 17.67 |
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